הבדלים בין גרסאות בדף "מדר קיץ תשעב/סיכומים/תקציר"

גרסה מ־17:40, 3 באוקטובר 2012

תוכן עניינים

1 משפטים חשובים
2 שיטות לפתרון מד״ר

משפטים חשובים

משפט הקיום והיחידות למד״ר מסדר 1 בצורה נורמלית: תהי $\vec f(x,\vec y)$ פוקנציה וקטורית המקיימת את תנאי ליפשיץ ב־ $\vec y$ בתיבה $B=[x_0-a,x_0+a]\times\prod_{k=1}^n[y_{0,k}-b_k,y_{0,k}+b_k]$ , ונתונים תנאי ההתחלה $\vec y(x_0)=\vec y_0$ . אזי למערכת יש פתרון אחד בדיוק בקטע $|x-x_0|<\min\!\left(\{a\}\cup\left\{\frac{b_k}{\displaystyle\max_{(x,\vec y)\in B}|f_k(x,\vec y)|}:k\in\{1,\dots,n\}\right\}\right)$ .
כל מד״ר מסדר $n$ שקולה למערכת של $n$ מד״ר מסדר 1: $F\!\left(x,y,y',\dots,y^{(n)}\right)=0\iff\begin{cases}y_1=y'\\y_2=y_1'\\\vdots\\y_{n-1}=y_{n-2}'\\F\!\left(x,y,y_1,y_2,\dots,y_{n-1},y_{n-1}'\right)=0\end{cases}$ . כמו כן, המערכת נורמלית/לינארית/לינארית־הומוגנית בהתאם למד״ר המקורית.

שיטות לפתרון מד״ר

מד״ר מסדר 1

מד״ר בצורה דיפרנציאלית עם משתנים מופרדים היא מהצורה $M_1(x)N_1(y)\mathrm dx+M_2(x)N_2(y)\mathrm dy=0$ . אם $\exists y_0:\ N_1(y_0)=0$ אזי $y\equiv y_0$ פתרון, ואם $\exists x_0:\ M_2(x_0)=0$ אזי $x\equiv x_0$ פתרון. אחרת $\int\frac{M_1(x)}{M_2(x)}\mathrm dx+\int\frac{N_2(y)}{N_1(y)}\mathrm dy=0$ .
נתונה מד״ר . אז נציב ו־.
- הכללה: נתונה מד״ר $y'=f\!\left(\frac{Ax+By+C}{ax+by+c}\right)$ . אם $\begin{vmatrix}A&B\\a&b\end{vmatrix}\ne0$ נציב $\begin{cases}x=p+\alpha\\y=q+\beta\end{cases}$ כאשר $\begin{pmatrix}A&B\\a&b\end{pmatrix}\begin{pmatrix}\alpha\\\beta\end{pmatrix}=-\begin{pmatrix}C\\c\end{pmatrix}$ ונקבל $q_p'=g\!\left(\frac qp\right)$ . אחרת נבחר $\lambda=\frac Aa=\frac Bb$ ונציב $z=ax+by$ .
מד״ר הומוגנית: נתונה מד״ר $y'=f\!\left(\frac yx\right)$ . אזי נציב $z=\frac yx$ ו־ $y'=z'x+z$ .
מד״ר לינארית: נתונה מד״ר $y'+p(x)y=q(x)$ . אם היא לינארית־הומוגנית אזי $y=\mathrm e^{-\int p(x)\mathrm dx}$ , ובכל מקרה $y=\mathrm e^{-\sim\!\!\!\!\int p(x)\mathrm dx}\int q(x)\mathrm e^{\sim\!\!\!\!\int p(x)\mathrm dx}\mathrm dx$ .
משוואת ברנולי: נתונה מד״ר $y'+p(x)y=q(x)y^n,\quad n\ne0,1$ . נציב $z=y^{1-n}$ , כאשר אם $n>1$ אז $y\equiv0$ פתרון רגולרי (כאשר הקבוע החופשי שואף ל־ $\pm\infty$ ), אם $0<n<1$ אז פתרון סינגולרי, ואם $n<0$ אז לא פתרון. הפתרונות הרגולריים: $y=\sqrt[1-n]{\mathrm e^{-(1-n)\sim\!\!\!\!\int p(x)\mathrm dx}\int(1-n)q(x)\mathrm e^{(1-n)\sim\!\!\!\!\int p(x)\mathrm dx}\mathrm dx}$ .
מד״ר מהצורה היא מדויקת אם״ם יש כך ש־ שווה לאגף ימין, מה שמתרחש אם״ם .
- אם המד״ר אינה מדויקת ניתן לנסות להכפיל אותה ב־ $\mu$ כך שתהפוך למדויקת. $\mu$ תלויה רק ב־ $x$ אם״ם $a=\frac{\frac{\partial P}{\partial y}-\frac{\partial Q}{\partial x}}Q$ תלויה רק ב־ $x$ , ואז $\mu(x)=\mathrm e^{\sim\!\!\!\!\int a\mathrm dx}$ . היא תלויה רק ב־ $y$ אם״ם $b=\frac{\frac{\partial Q}{\partial x}-\frac{\partial P}{\partial y}}P$ תלויה רק ב־ $y$ , ואז $\mu(y)=\mathrm e^{\sim\!\!\!\!\int b\mathrm dy}$ .
משוואת ריקרטי: מד״ר מהצורה $y'+f(x)y^2+g(x)y+h(x)=0$ . הפתרון הכללי הוא מהצורה $y=\frac{ca(x)+b(x)}{cA(x)+B(x)}$ . אם $y(x)\equiv y_p(x)$ פתרון אזי $y(x)=y_p(x)+\left(\mathrm e^{\sim\!\!\!\!\int(2f(x)y_p(x)+g(x))\mathrm dx}\int\mathrm e^{-\sim\!\!\!\!\int(2f(x)y_p(x)+g(x))\mathrm dx}\mathrm dx\right)^{-1}$ הפתרון הכללי.
נתונה מד״ר $\sum_{k=0}^{n-1}p_k(x,y)(y')^k+(y')^n=0$ ממעלה $n$ . אזי קיימות פונקציות $f_k$ שעבורן $\prod_{k=1}^n\Big(y'-f_k(x,y)\Big)=0$ .
אם $F(y,y')=0$ נציב $z=y'$ ואז $x=\frac yz+\int\frac y{z^2}\mathrm dz$ . בנוסף, אם $y=\varphi(t)$ ו־ $z=\psi(t)$ אזי $x=\int\frac{\varphi_t'(t)}{\psi(t)}\mathrm dt$ .
אם $F(x,y')=0$ נציב $z=y'$ ואז $y=zx-\int x\mathrm dz$ . בנוסף, אם $x=\varphi(t)$ ו־ $z=\psi(t)$ אזי $y=\int\varphi_t'(t)\psi(t)\mathrm dt$ .
שיטת פיקארד: נתונה בעיית ההתחלה $\begin{cases}y'=f(x,y)\\y(x_0)=y_0\end{cases}$ . נבחר פונקציה $\varphi_0$ שעבורה $\varphi_0(x)\equiv y_0$ , וניצור ממנה את סדרת הפונקציות המקיימת $\varphi_n(x)=y_0+\int\limits_{x_0}^x f(t,\varphi_{n-1}(t))\mathrm dt$ . במידה והסדרה הנ״ל מוגדרת היטב (כלומר, כל האינטגרלים קיימים) $\varphi=\lim_{n\to\infty}\varphi_n$ היא פתרון של הבעיה.
משוואת קלרו: נתונה המד״ר $y=xy'+\psi(y')$ . אזי $y=cx+\psi(c),\quad c\in\mathbb R$ או (כאשר $p:=y'$ ) $\begin{cases}x=-\psi_p'(p)\\y=-p\psi_p'(p)+\psi(p)\end{cases}$ .
משוואת לגראנז׳: נתונה המד״ר $y=x\varphi(y')+\psi(y')$ עבור $\varphi(y')\not\equiv y'$ . נציב $p:=y'$ ואז $p=\varphi(p)+\Big(x\varphi_p'(p)+\psi_p'(p)\Big)\frac{\mathrm dp}{\mathrm dx}$ . לפיכך $x$ מקיים $x=\mathrm e^{\sim\!\!\!\!\int\frac{\varphi_p'(p)}{p-\varphi(p)}\mathrm dp}\int\frac{\psi_p'(p)}{p-\varphi(p)}\mathrm e^{-\sim\!\!\!\!\int\frac{\varphi_p'(p)}{p-\varphi(p)}\mathrm dp}\mathrm dp$ או $\varphi(p)\equiv p$ (מקרה זה יש לבדוק בנפרד), ו־ $y$ מקיים $y=x\varphi(p)+\psi(p)$ .

מד״ר מסדר 2

בהנתן מד״ר $y''=f(x,y')$ או $y''=f(y,y')$ נציב $z=y'$ ונקבל $z'=f(x,z)$ או $zz_y'=f(y,z)$ , בהתאמה. מתקיים $x=\int\frac{\mathrm dy}z=\frac yz+\int\frac y{z^2}\mathrm dz$ ו־ $y=\int z\mathrm dx$ .

מד״ר מכל סדר

מד״ר לינארית

בפרק זה, אלא אם צוין אחרת, המד״ר היא $y^{(n)}+\sum_{k=0}^{n-1}a_k(x) y^{(k)}=f(x)$ .

אם המד״ר לינארית־הומוגנית אז מרחב הפתרונות שלה הוא מרחב וקטורי.
- אם בנוסף המד״ר מקיימת את משפט הקיום והיחידות אזי מרחב הפתרונות $n$ מימדי.
ורונסקיאן: עבור קבוצת פונקציות מגדירים .
- אם $y_1,\dots,y_n$ ת״ל אזי $W(x)\equiv0$ .
- אם $y_1,\dots,y_n$ פתרונות של מד״ר לינארית־הומוגנית המקיימת את תנאי משפט הקיום והיחידות בתחום $D$ וכן $\exists x_0\in D:\ W(x_0)=0$ אזי הם ת״ל.
משפט ליוביל: אם $y_1,\dots,y_n$ פתרונות בת״ל של המד״ר והיא הומוגנית אזי $\forall x:\ W(x)=W(x_0)\mathrm e^{-\int\limits_{x_0}^x a_{n-1}(t)\mathrm dt}$ .
הפתרון הכללי של המד״ר הוא $y=y_h+y_p$ , כאשר $y_h$ הפתרון הכללי של המד״ר הלינארית־הומוגנית המתאימה ו־ $y_p$ פתרון פרטי כלשהו של המד״ר.
וריאציית הפרמטרים: נתונים $y_1,\dots,y_n$ פתרונות בת״ל של המד״ר הלינארית־הומוגנית המתאימה. אזי הפתרון הכללי של המד״ר הוא $\sum_{k=1}^n y_k(x)\int c_k'(x)\mathrm dx$ כאשר $\begin{pmatrix}y_1(x)&\cdots&y_n(x)\\y_1'(x)&\cdots&y_n'(x)\\\vdots&\ddots&\vdots\\y_1^{(n-1)}(x)&\cdots&y_n^{(n-1)}(x)\end{pmatrix}\begin{pmatrix}c_1'\\c_2'\\\vdots\\c_n'\end{pmatrix}=\begin{pmatrix}0\\0\\\vdots\\f(x)\end{pmatrix}$ . באופן שקול: $c_k'(x)=\frac{W_k(x)}{W(x)}$ , כאשר $W_k(x)=\begin{vmatrix}y_1(x)&\cdots&y_{k-1}(x)&0&y_{k+1}(x)&\cdots&y_n(x)\\y_1'(x)&\cdots&y_{k-1}'(x)&0&y_{k+1}'(x)&\cdots&y_n'(x)\\\vdots&\ddots&\vdots&\vdots&\vdots&\ddots&\vdots\\y_1^{(n-1)}(x)&\cdots&y_{k-1}^{(n-1)}(x)&f(x)&y_{k+1}^{(n-1)}(x)&\cdots&y_n^{(n-1)}(x)\end{vmatrix}$ .
נניח שהמד״ר לינארית־הומוגנית עם מקדמים קבועים. אזי נציב $y=\mathrm e^{rx}$ , ולכן $y^{(k)}=r^k\mathrm e^{rx}$ וגם $r^n+\sum_{k=0}^{n-1} a_k r^k$ (זה הפולינום האופייני של המשוואה) שווה ל־0. אם השורשים השונים זה מזה הם $r_1,\dots,r_m$ והריבויים שלהם $d_1,\dots,d_m$ בהתאמה אזי הפתרון הכללי הוא $y=\sum_{k=1}^m\mathrm e^{r_kx}\sum_{i=0}^{d_k-1}c_{k,i}x^i$ . אם $r_k$ אינו ממשי ניתן לכתוב $r_k=\alpha+\beta\mathrm i$ ואז, כיוון ש־ $\overline{r_k}$ שורש עם אותו ריבוי, נציב $C_1\mathrm e^{r_kx}+C_2\mathrm e^{\overline{r_k}x}=\mathrm e^{\alpha x}\Big(c_1\cos(\beta x)+c_2\sin(\beta x)\Big)$ .

שיטת הניחוש/הבחירה/המקדמים הנעלמים: נניח שהמד״ר לינארית עם מקדמים קבועים וכן $f(x)=\mathrm e^{\lambda x}\sum_{k=0}^m b_k x^k$ , כאשר $\lambda$ קבועה (יכולה להיות גם 0), והריבוי של $\lambda$ בפולינום האופייני הוא $d$ (במידה ו־ $\lambda$ לא שורש נאמר $d=0$ ). אזי קיים פתרון פרטי מהצורה $\mathrm e^{\lambda x}x^d\sum_{k=0}^m B_k x^k$ כאשר $b_m,B_m\ne0$ . הערה: אם $f(x)=g(x)+h(x)$ נוכל לפתור עבור $g(x),h(x)$ בנפרד ולסכום את הפתרונות הפרטיים.

משוואת אוילר(־לגראנג׳) היא מד״ר לינארית מהצורה $(x-x_0)^ny^{(n)}+\sum_{k=0}^{n-1}a_k (x-x_0)^k y^{(k)}=f(x)$ עם $\forall k:\ a_k=\text{const.}$ . מציבים $x-x_0=\begin{cases}\mathrm e^t,&x>x_0\\-\mathrm e^t,&x<x_0\end{cases}$ במד״ר ההומוגנית ואז $y'=\frac{\mathrm dy}{\mathrm dt}\frac{\mathrm dt}{\mathrm dx}=\frac{\mathrm dy}{\mathrm dt}\frac1{x-x_0},\ y''=\mathrm e^{-2t}\left(\frac{\mathrm d^2y}{\mathrm dt^2}-\frac{\mathrm dy}{\mathrm dt}\right),\ \dots$ . נקבל משוואה לינארית־הומוגנית עם מקדמים קבועים, וניתן להמשיך לפתור אותה באופן זה. לחלופין, אנו לומדים מכך שאפשר להציב $y=(x-x_0)^r$ במד״ר ההומוגנית ולקבל $r^n+\sum_{k=0}^{n-1} b_k r^k=0$ (משוואה אינדיציאלית). אם השורשים השונים זה מזה הם $r_1,\dots,r_m$ והריבויים שלהם $d_1,\dots,d_m$ בהתאמה אזי הפתרון ההומוגני הכללי הוא $y=\sum_{k=1}^m (x-x_0)^{r_k}\sum_{i=0}^{d_k-1}c_{k,i}\ln^i(x-x_0)$ . אם $r_k$ אינו ממשי ניתן לכתוב $r_k=\alpha+\beta\mathrm i$ ואז, כיוון ש־ $\overline{r_k}$ שורש עם אותו ריבוי, נציב $C_1(x-x_0)^{r_k}+C_2(x-x_0)^{\overline{r_k}}=(x-x_0)^\alpha\Big(c_1\cos(\beta\ln(x-x_0))+c_2\sin(\beta\ln(x-x_0))\Big)$ .

אם $f(x)=(x-x_0)^\lambda\sum_{k=0}^m b_k \ln^k(x-x_0)$ כאשר $\lambda$ קבועה (יכולה להיות גם 0), והריבוי של $\lambda$ במשוואה האינדיציאלית הוא $d$ (אם לא שורש $d=0$ ). אזי קיים פתרון פרטי מהצורה $(x-x_0)^\lambda\ln^d(x-x_0)\sum_{k=0}^m B_k \ln^k(x-x_0)$ כאשר $b_m,B_m\ne0$ .

פתרון מד״ר באמצעות טורי חזקות

נתונה מד״ר מהצורה $y^{(n)}+\sum_{k=0}^{n-1} a_k(x)y^{(k)}=f(x)$ כאשר $\forall k:\ f(x),a_k(x)\in C(a,b)$ ותהי $x_0\in(a,b)$ . אם $f$ וכל המקדמים $a_k$ אנליטיים סביב $x_0$ עם רדיוס התכנסות $R$ או יותר אזי קיים פתרון אנליטי סביב $x_0$ של המד״ר עם רדיוס התכנסות $R$ או יותר.
טור פרוביניוס הוא טור מהצורה $(x-x_0)^r\sum_{k=0}^\infty a_k(x-x_0)^k$ .
בהנתן $a_2(x)y''+a_1(x)y'+a_0(x)y=0$ נחלק ב־ $a_2(x)$ . תהי $x_0$ נקודה סינגולרית של $\frac1{a_2(x)}$ . אם קיימים הגבולות $L_k=\lim_{x\to x_0}(x-x_0)^{2-k}\frac{a_k(x)}{a_2(x)}$ הנקודה נקראת סינגולרית־רגולרית. בקרבת $x_0$ נקבל $0=(x-x_0)^2y''+\frac{a_1(x)}{a_2(x)}(x-x_0)y'+\frac{a_0(x)}{a_2(x)}y=(x-x_0)^2y''+(L_1+o(1))(x-x_0)y'+(L_0+o(1))y$ . לפי משפט, אם $x_0$ נקודה סינגולרית־רגולרית אזי קיים פתרון אנליטי למד״ר סביב $x_0$ בצורת בצורת טור פרוביניוס. לכן נפתור עבור $o(1)=0$ , נציב $y=(x-x_0)^r$ ונקבל את הפתרונות בצורת טורים של המד״ר עם $o(1)=0$ (אם פתרונות הפולינום האופייני של המד״ר עם $o(1)=0$ הם $r_1,r_2$ אז $y_k=(x-x_0)^{r_k}\sum_{i=0}^\infty b_{k,i}(x-x_0)^i$ פתרון פרטי). נציב פתרונות אלו במד״ר המקורית ונקבל את מקדמי הטורים.
הערה: נאמר ש־ $f\in o(g)$ אם $\lim_{x\to x_0}\frac{f(x)}{g(x)}=0$ . לעתים כותבים " $o(1)$ " לציון איבר הנמצא בקבוצה זו, ולא הקבוצה עצמה.

משוואת בסל: $x^2y''+xy'+(x^2-m^2)y=0$ . מתקיים $y''+\frac1xy'+\left(1-\frac{m^2}{x^2}\right)=0$ ולכן $\lim x\frac1x=1,\ \lim x^2\left(1-\frac{m^2}{x^2}\right)=-m^2$ , כלומר $0$ סיגולריות־רגולרית.
פונציית גמא: $\Gamma(x):=\int\limits_0^\infty t^{x-1}\mathrm e^{-t}\mathrm dt$ . היא מקיימת $\Gamma(xּּ+1)=x\Gamma(x)$ וגם $\forall n\in\mathbb N:\ \Gamma(n)=(n-1)!$ .
משוואת אוילר: $x^2y''+xy'-m^2y=0$ .

@@ שורה 1: / שורה 1: @@
 == משפטים חשובים ==
-* '''משפט הקיום והיחידות למד״ר מסדר 1 בצורה נורמלית:''' תהי <math>\vec f(x,\vec y)</math> פוקנציה וקטורית המקיימת את תנאי ליפשיץ ב־<math>\vec y</math> בתיבה <math>B=[x_0-a,x_0+a]\times\prod_{k=1}^n[y_{0,k}-b_k,y_{0,k}+b_k]</math>, ונתונים תנאי ההתחלה <math>\vec y(x_0)=\vec y_0</math>. אזי למערכת יש פתרון אחד בדיוק בקטע <math>|x-x_0|<\min\left(\{a\}\cup\left\{\frac{b_k}{\displaystyle\max_{(x,\vec y)\in B}|f_k(x,\vec y)|}:k\in\{1,\dots,n\}\right\}\right)</math>.
+* '''משפט הקיום והיחידות למד״ר מסדר 1 בצורה נורמלית:''' תהי <math>\vec f(x,\vec y)</math> פוקנציה וקטורית המקיימת את תנאי ליפשיץ ב־<math>\vec y</math> בתיבה <math>B=[x_0-a,x_0+a]\times\prod_{k=1}^n[y_{0,k}-b_k,y_{0,k}+b_k]</math>, ונתונים תנאי ההתחלה <math>\vec y(x_0)=\vec y_0</math>. אזי למערכת יש פתרון אחד בדיוק בקטע <math>|x-x_0|<\min\!\left(\{a\}\cup\left\{\frac{b_k}{\displaystyle\max_{(x,\vec y)\in B}|f_k(x,\vec y)|}:k\in\{1,\dots,n\}\right\}\right)</math>.
-* כל מד״ר מסדר <math>n</math> שקולה למערכת של <math>n</math> מד״ר מסדר 1: <math>F\left(x,y,y',\dots,y^{(n)}\right)=0\iff\begin{cases}y_1=y'\\y_2=y_1'\\\vdots\\y_{n-1}=y_{n-2}'\\F(x,y,y_1,y_2,\dots,y_{n-1},y_{n-1}')=0\end{cases}</math>. כמו כן, המערכת נורמלית/לינארית/לינארית־הומוגנית בהתאם למד״ר המקורית.
+* כל מד״ר מסדר <math>n</math> שקולה למערכת של <math>n</math> מד״ר מסדר 1: <math>F\!\left(x,y,y',\dots,y^{(n)}\right)=0\iff\begin{cases}y_1=y'\\y_2=y_1'\\\vdots\\y_{n-1}=y_{n-2}'\\F\!\left(x,y,y_1,y_2,\dots,y_{n-1},y_{n-1}'\right)=0\end{cases}</math>. כמו כן, המערכת נורמלית/לינארית/לינארית־הומוגנית בהתאם למד״ר המקורית.
 == שיטות לפתרון מד״ר ==
 === מד״ר מסדר 1 ===
-* מד״ר בצורה דיפרנציאלית עם משתנים מופרדים היא מהצורה <math>M_1(x)N_1(y)\mathrm dx+M_2(x)N_2(y)\mathrm dx=0</math>. אם <math>\exists y_0:\ N_1(y_0)=0</math> אזי <math>y\equiv0</math> פתרון, ואם <math>\exists x_0:\ M_2(x_0)=0</math> אזי <math>x\equiv0</math> פתרון. אחרת <math>\int\frac{M_1(x)}{M_2(x)}\mathrm dx+\int\frac{N_2(y)}{N_1(y)}\mathrm dy=0</math>.
+* מד״ר בצורה דיפרנציאלית עם משתנים מופרדים היא מהצורה <math>M_1(x)N_1(y)\mathrm dx+M_2(x)N_2(y)\mathrm dy=0</math>. אם <math>\exists y_0:\ N_1(y_0)=0</math> אזי <math>y\equiv y_0</math> פתרון, ואם <math>\exists x_0:\ M_2(x_0)=0</math> אזי <math>x\equiv x_0</math> פתרון. אחרת <math>\int\frac{M_1(x)}{M_2(x)}\mathrm dx+\int\frac{N_2(y)}{N_1(y)}\mathrm dy=0</math>.
 * נתונה מד״ר <math>y'=f(ax+by)</math>. אז נציב <math>z=ax+by</math> ו־<math>y'=\frac{z'-a}b</math>.
-** {{הערה|הכללה:}} נתונה מד״ר <math>y'=f\left(\frac{Ax+By+C}{ax+by+c}\right)</math> . אם <math>\begin{vmatrix}A&B\\a&b\end{vmatrix}\ne0</math> נציב <math>\begin{cases}x=p+\alpha\\y=q+\beta\end{cases}</math> כאשר <math>\begin{pmatrix}A&B\\a&b\end{pmatrix}\begin{pmatrix}\alpha\\\beta\end{pmatrix}=-\begin{pmatrix}C\\c\end{pmatrix}</math>. אחרת נבחר <math>\lambda=\frac Aa=\frac Bb</math> ונציב <math>z=ax+by</math>.
+** {{הערה|הכללה:}} נתונה מד״ר <math>y'=f\!\left(\frac{Ax+By+C}{ax+by+c}\right)</math> . אם <math>\begin{vmatrix}A&B\\a&b\end{vmatrix}\ne0</math> נציב <math>\begin{cases}x=p+\alpha\\y=q+\beta\end{cases}</math> כאשר <math>\begin{pmatrix}A&B\\a&b\end{pmatrix}\begin{pmatrix}\alpha\\\beta\end{pmatrix}=-\begin{pmatrix}C\\c\end{pmatrix}</math> ונקבל <math>q_p'=g\!\left(\frac qp\right)</math>. אחרת נבחר <math>\lambda=\frac Aa=\frac Bb</math> ונציב <math>z=ax+by</math>.
-* '''מד״ר הומוגנית:''' נתונה מד״ר <math>y'=f\left(\frac yx\right)</math>. אזי נציב <math>z=\frac yx</math> ו־<math>y'=z'x+z</math>.
+* '''מד״ר הומוגנית:''' נתונה מד״ר <math>y'=f\!\left(\frac yx\right)</math>. אזי נציב <math>z=\frac yx</math> ו־<math>y'=z'x+z</math>.
-* '''מד״ר לינארית:''' נתונה מד״ר <math>y'+p(x)y=q(x)</math>. אם היא לינארית־הומוגנית אזי <math>y=c\mathrm e^{-\sim\!\!\!\!\int p(x)\mathrm dx}</math>, ובכל מקרה <math>y=\mathrm e^{-\sim\!\!\!\!\int p(x)\mathrm dx}\int q(x)\mathrm e^{\sim\!\!\!\!\int p(x)\mathrm dx}\mathrm dx</math>.
+* '''מד״ר לינארית:''' נתונה מד״ר <math>y'+p(x)y=q(x)</math>. אם היא לינארית־הומוגנית אזי <math>y=\mathrm e^{-\int p(x)\mathrm dx}</math>, ובכל מקרה <math>y=\mathrm e^{-\sim\!\!\!\!\int p(x)\mathrm dx}\int q(x)\mathrm e^{\sim\!\!\!\!\int p(x)\mathrm dx}\mathrm dx</math>.
 * '''משוואת ברנולי:''' נתונה מד״ר <math>y'+p(x)y=q(x)y^n,\quad n\ne0,1</math>. נציב <math>z=y^{1-n}</math>, כאשר אם <math>n>1</math> אז <math>y\equiv0</math> פתרון רגולרי (כאשר הקבוע החופשי שואף ל־<math>\pm\infty</math>), אם <math>0<n<1</math> אז פתרון סינגולרי, ואם <math>n<0</math> אז לא פתרון. הפתרונות הרגולריים: <math>y=\sqrt[1-n]{\mathrm e^{-(1-n)\sim\!\!\!\!\int p(x)\mathrm dx}\int(1-n)q(x)\mathrm e^{(1-n)\sim\!\!\!\!\int p(x)\mathrm dx}\mathrm dx}</math>.
 * מד״ר מהצורה <math>P(x,y)\mathrm dx+Q(x,y)\mathrm dy=0</math> היא מדויקת אם״ם יש <math>U</math> כך ש־<math>\mathrm dU</math> שווה לאגף ימין, מה שמתרחש אם״ם <math>\frac{\partial P}{\partial y}=\frac{\partial Q}{\partial x}</math>.
 ** אם המד״ר אינה מדויקת ניתן לנסות להכפיל אותה ב־<math>\mu</math> כך שתהפוך למדויקת. <math>\mu</math> תלויה רק ב־<math>x</math> אם״ם <math>a=\frac{\frac{\partial P}{\partial y}-\frac{\partial Q}{\partial x}}Q</math> תלויה רק ב־<math>x</math>, ואז <math>\mu(x)=\mathrm e^{\sim\!\!\!\!\int a\mathrm dx}</math>. היא תלויה רק ב־<math>y</math> אם״ם <math>b=\frac{\frac{\partial Q}{\partial x}-\frac{\partial P}{\partial y}}P</math> תלויה רק ב־<math>y</math>, ואז <math>\mu(y)=\mathrm e^{\sim\!\!\!\!\int b\mathrm dy}</math>.
-* '''משוואת ריקרטי:''' מד״ר מהצורה <math>y'+f(x)y^2+g(x)y+h(x)=0</math>. הפתרון הכללי הוא מהצורה <math>y=\frac{ca(x)+b(x)}{cA(x)+B(x)}</math>. אם <math>y(x)=y_p(x)</math> פתרון אזי <math>y(x)=y_p(x)+\left(\mathrm e^{\sim\!\!\!\!\int(2f(x)y_p(x)+g(x))\mathrm dx}\int\mathrm e^{-\sim\!\!\!\!\int(2f(x)y_p(x)+g(x))\mathrm dx}\mathrm dx\right)^{-1}</math> הפתרון הכללי.
+* '''משוואת ריקרטי:''' מד״ר מהצורה <math>y'+f(x)y^2+g(x)y+h(x)=0</math>. הפתרון הכללי הוא מהצורה <math>y=\frac{ca(x)+b(x)}{cA(x)+B(x)}</math>. אם <math>y(x)\equiv y_p(x)</math> פתרון אזי <math>y(x)=y_p(x)+\left(\mathrm e^{\sim\!\!\!\!\int(2f(x)y_p(x)+g(x))\mathrm dx}\int\mathrm e^{-\sim\!\!\!\!\int(2f(x)y_p(x)+g(x))\mathrm dx}\mathrm dx\right)^{-1}</math> הפתרון הכללי.
 * נתונה מד״ר <math>\sum_{k=0}^{n-1}p_k(x,y)(y')^k+(y')^n=0</math> ממעלה <math>n</math>. אזי קיימות פונקציות <math>f_k</math> שעבורן <math>\prod_{k=1}^n\Big(y'-f_k(x,y)\Big)=0</math>.
 * אם <math>F(y,y')=0</math> נציב <math>z=y'</math> ואז <math>x=\frac yz+\int\frac y{z^2}\mathrm dz</math>. בנוסף, אם <math>y=\varphi(t)</math> ו־<math>z=\psi(t)</math> אזי <math>x=\int\frac{\varphi_t'(t)}{\psi(t)}\mathrm dt</math>.

הבדלים בין גרסאות בדף "מדר קיץ תשעב/סיכומים/תקציר"

גרסה מ־17:40, 3 באוקטובר 2012

תוכן עניינים

משפטים חשובים

שיטות לפתרון מד״ר

מד״ר מסדר 1

מד״ר מסדר 2

מד״ר מכל סדר

מד״ר לינארית

פתרון מד״ר באמצעות טורי חזקות

תפריט הניווט

כלים אישיים

גרסאות שפה

מרחבי שם

חיפוש

עוד

צפיות

ניווט

כלים