גרסה אחרונה מ־15:25, 27 ביולי 2011

מבוא לאינטגרציה נומרית (המשך)

בהרצאה הקודמת הצגנו את כלל סימפסון לקירוב האינטגרל המסויים והראנו שהטעות בחישוב בקטע [math]\displaystyle{ [a,b] }[/math] חסומה ע"י [math]\displaystyle{ \max_{x\in[a,b]}\left|f^{(4)}(x)\right|\frac{h^4(b-a)}{45} }[/math] כאשר h המרחק בין שתי נקודות סמוכות בחלוקה שבחרנו. ניתן גישה אחרת למציאת הטעות, שהיא יותר קצרה ונותנת ערך יותר קטן לחסם של הטעות, אבל היא פחות אינטואיטיבית:

הראנו שמספיק לחשב בקירוב [math]\displaystyle{ \int\limits_{-h}^h f\approx\frac h3\Big(f(-h)+4f(0)+f(h)\Big) }[/math] כאשר f גזירה 4 פעמים בסביבת 0. נגדיר פונקציה חדשה [math]\displaystyle{ G(h):=\int\limits_{-h}^h f-\frac h3\Big(f(-h)+4f(0)+f(h)\Big) }[/math]. G מוגדרת ורציפה בסביבה של 0 וגם (לפי הצבה) [math]\displaystyle{ G(0)=0 }[/math]. עבור F קדומה ל-f מתקיים (לפי המשפט היסודי)

[math]\displaystyle{ \begin{align}\frac\mathrm d{\mathrm dh}G(h)&=\frac\mathrm d{\mathrm dh}\left(F(h)-F(-h)-\frac h3\Big(f(-h)+4f(0)+f(h)\Big)\right)\\&=f(h)+f(-h)-\frac13\Big(f(-h)+4f(0)+f(h)\Big)-\frac h3\Big(-f'(-h)+f'(h)\Big)\end{align} }[/math]

לכן [math]\displaystyle{ \lim_{h\to0}G'(h)=f(0)+f(0)-\frac13\Big(f(0)+4f(0)+f(0)\Big)-0=2f(0)-\frac63f(0)=0 }[/math]. ע"פ הלמה השנייה בהרצאה הקודמת [math]\displaystyle{ G'(0) }[/math] קיים ושווה ל-0. נגזור שוב את G ונקבל [math]\displaystyle{ \lim_{h\to0}G''(h)=0=G''(0) }[/math]. נמשיך לגזור פעמיים נוספות ונקבל [math]\displaystyle{ G'''(0)=G^{(4)}(0)=0 }[/math] וגם [math]\displaystyle{ G^{(4)}(h)=-\frac13\Big(-f'''(-h)+f'''(h)\Big)-\frac h3\Big(f^{(4)}(-h)+f^{(4)}(h)\Big) }[/math]. עתה:

	[math]\displaystyle{ }[/math]	[math]\displaystyle{ \frac{G(h)-G(0)}{h^5-0^5} }[/math]	[math]\displaystyle{ = }[/math]	[math]\displaystyle{ \frac{G(h)}{h^5} }[/math]	[math]\displaystyle{ }[/math]
לפי משפט קושי קיים [math]\displaystyle{ h_1\in(0,h) }[/math] עבורו:	[math]\displaystyle{ }[/math]	[math]\displaystyle{ \frac{G'(h_1)}{5h_1^4} }[/math]	[math]\displaystyle{ = }[/math]	[math]\displaystyle{ }[/math]	[math]\displaystyle{ }[/math]
	[math]\displaystyle{ }[/math]	[math]\displaystyle{ \frac{G'(h_1)-G'(0)}{5h_1^4-5\cdot0^4} }[/math]	[math]\displaystyle{ = }[/math]	[math]\displaystyle{ }[/math]	[math]\displaystyle{ }[/math]
קיים [math]\displaystyle{ h_2\in(0,h_1) }[/math] עבורו:	[math]\displaystyle{ }[/math]	[math]\displaystyle{ \frac{G''(h_2)}{20h_2^3} }[/math]	[math]\displaystyle{ = }[/math]	[math]\displaystyle{ }[/math]	[math]\displaystyle{ }[/math]
קיים [math]\displaystyle{ h_3\in(0,h_2) }[/math] עבורו:	[math]\displaystyle{ }[/math]	[math]\displaystyle{ \frac{G'''(h_3)}{60h_3^2} }[/math]	[math]\displaystyle{ = }[/math]	[math]\displaystyle{ }[/math]	[math]\displaystyle{ }[/math]
קיים [math]\displaystyle{ h_4\in(0,h_3) }[/math] עבורו:	[math]\displaystyle{ }[/math]	[math]\displaystyle{ \frac{G^{(4)}(h_4)}{120h_4} }[/math]	[math]\displaystyle{ = }[/math]	[math]\displaystyle{ }[/math]	[math]\displaystyle{ }[/math]

כעת נגדיר [math]\displaystyle{ M:=\max_{x\in[a,b]}\left|f^{(4)}(x)\right| }[/math]. לפי משפט לגראנז' קיים [math]\displaystyle{ c\in(-h,h) }[/math] כך ש-[math]\displaystyle{ \frac{f^{(3)}(h)-f^{(3)}(-h)}{2h}=f^{(4)}(c) }[/math] ולכן [math]\displaystyle{ \left|f^{(3)}(h)-f^{(3)}(-h)\right|\le2hM }[/math]. מכל זה נובע

[math]\displaystyle{ \begin{align}\left|G^{(4)}(h_4)\right|&\le\left|-\frac13\Big(f^{(3)}(-h_4)+f^{(3)}(h_4)\Big)\right|+\left|\frac{h_4}3\Big(f^{(4)}(-h_4)+f^{(4)}(h_4)\Big)\right|\\&\le\frac{2h_4}3M+\frac{h_4}32M\\&=\frac43Mh_4\end{align} }[/math]

עתה [math]\displaystyle{ \left|\frac{G(h)}{h^5}\right|=\left|\frac{G^{(4)}(h_4)}{120h_4}\right|\le\frac1{120h_4}\frac43Mh_4=\frac M{90} }[/math] וקיבלנו ש-[math]\displaystyle{ |G(h)|\le\frac{Mh^5}{90} }[/math], כלומר הטעות בכל קטע מהסוג [math]\displaystyle{ [x_{k-1},x_{k+1}] }[/math] חסומה ע"י [math]\displaystyle{ \frac{Mh^5}{90} }[/math]. ב-[math]\displaystyle{ [a,b] }[/math] יש [math]\displaystyle{ \frac n2=\frac{(b-a)}{2h} }[/math] ולפיכך הטעות חסומה ע"י [math]\displaystyle{ \frac{b-a}{2h}\cdot\frac{Mh^5}{90}=\frac{Mh^4}{180}(b-a) }[/math]. [math]\displaystyle{ \blacksquare }[/math]

דוגמה

נקרב [math]\displaystyle{ \int\limits_1^2\frac{\mathrm dx}x=\ln(2)\approx0.69314718 }[/math]. נבחר [math]\displaystyle{ h=\frac14 }[/math]. נציב:

[math]\displaystyle{ \begin{array}{l|l}\underline x&\underline{1/x}\\1&1\\1.25&4/5\\1.5&2/3\\1.75&4/7\\2&1/2\end{array} }[/math]

הקירוב לפי סכום רימן הוא [math]\displaystyle{ \sum_{k=0}^4f(x_k)h=\frac14\left(1+\frac45+\frac23+\frac47+\frac12\right)\approx\underline{0.6}34523809 }[/math].
כעת נעשה קירוב בשיטת הטרפזים:
[math]\displaystyle{ \frac{f(x_0)+f(x_4)}2h+h\sum_{k=1}^3f(x_k)=\frac18\left(1+\frac12\right)+\frac14\left(\frac45+\frac23+\frac47\right)\approx\underline{0.69}7023792 }[/math]
ולפי סימפסון:
[math]\displaystyle{ \begin{array}{l}\displaystyle\frac h3\left(f(x_0)+4\sum_{k=1}^{2}f(x_{2k-1})+2\sum_{k=1}^{1}f(x_{2k})+f(x_4)\right)\\=\displaystyle\frac1{12}\left(1+4\tfrac45+2\tfrac23+4\tfrac47+\frac12\right)\\\approx\underline{0.693}253968\end{array} }[/math]
נחשב את סדר הגודל של הטעות בקירוב סימפסון:
[math]\displaystyle{ f'(x)=-x^{-2}\implies f''(x)=2x^{-3}\implies f^{(3)}(x)=-6x^{-4}\implies f^{(4)}(x)=24x^{-5} }[/math]
ולכן [math]\displaystyle{ M=\max_{x\in[1,2]}\left|24x^{-5}\right|=24 }[/math] והטעות R בקירוב מקיימת [math]\displaystyle{ |R|\le\frac{Mh^4}{180}(2-1)=\frac1{1920}\lt 5.21\cdot10^{-4} }[/math]

אינטגרל לא אמיתי, סוג I

עד עתה הגדרנו אינטגרלים מסויימים רק עבור פונקציות חסומות בקטעים סופיים. אם הפונקציה לא חסומה ו/או הקטע לא חסום עדיין ניתן להגדיר "אינטגרל לא אמיתי" (improper integral). אינטגרלים של קטעים אינסופיים מהסוג [math]\displaystyle{ \int\limits_{-\infty}^b f,\ \int\limits_a^\infty f,\ \int\limits_{-\infty}^\infty f }[/math] הם אינטגרלים לא אמיתיים מסוג 1.

הגדרה: תהי f פונקציה מוגדרת בקטע מהסוג [math]\displaystyle{ [a,\infty) }[/math]. נאמר ש-f אינטגרבילית מקומית (locally integrable) בקטע זה אם לכל [math]\displaystyle{ b\gt a }[/math] f אינטגרבילית בקטע [math]\displaystyle{ [a,b] }[/math].

למשל, אם f רציפה למקוטעין אז היא אינטגרבילית מקומית.

הגדרה: תהי f מוגדרת ואינטגרבילית מקומית ב-[math]\displaystyle{ [a,\infty) }[/math]. נגדיר [math]\displaystyle{ \int\limits_a^\infty f:=\lim_{R\to\infty}\int\limits_a^R f }[/math]. אם הגבול קיים נאמר שהאינטגרל מתכנס, אחרת הוא מתבדר.

אינטגביליות מקומית מוגדרת באופן דומה עבור קטע מהצורה [math]\displaystyle{ (-\infty,b] }[/math] ואם f אינטגרבילית מקומית שם נגדיר [math]\displaystyle{ \int\limits_{-\infty}^b f:=\lim_{R\to-\infty}\int\limits_R^b f }[/math].

עבור f מוגדרת בכל [math]\displaystyle{ \mathbb R }[/math] נאמר שהיא אינטגרבילית מקומית אם היא אינטגרבילית בכל קטע סופי, ואם כן נגדיר [math]\displaystyle{ \int\limits_{-\infty}^\infty f=\int\limits_{-\infty}^a f+\int\limits_a^\infty f }[/math] עבור [math]\displaystyle{ a\in\mathbb R }[/math] כרצוננו עבורו שני האינטגרלים באגף ימין מתכנסים.

דוגמאות

[math]\displaystyle{ \int\limits_1^\infty\frac{\mathrm dx}{x^2} }[/math]. נחשב:
[math]\displaystyle{ \begin{align}\int&=\lim_{R\to\infty}\int\limits_1^R\frac{\mathrm dx}{x^2}\\&=\lim_{R\to\infty}\left[-\frac1x\right]_{x=1}^R\\&=\lim_{R\to\infty}\left(-\frac1R+1\right)\\&=1\end{align} }[/math]
ניתן גם לכתוב בקיצור: [math]\displaystyle{ \int\limits_1^\infty\frac{\mathrm dx}{x^2}=\left[-\frac1x\right]_{x=1}^\infty=0-(-1)=1 }[/math].
[math]\displaystyle{ \int\limits_1^\infty\frac{\mathrm dx}x=[\ln|x|]_{x=1}^\infty=\ln(\infty)-0=\infty }[/math], כלומר האינטגרל מתבדר (אך מתכנס במובן הרחב).
שאלה מארה"ב מלפני הרבה שנים: חצוצרה אינסופית תתקבל מסיבוב הגרף [math]\displaystyle{ y=\frac1x }[/math] סביב ציר ה-x ב-[math]\displaystyle{ [1,\infty) }[/math]. האם יש מספיק צבע בעולם כדי לצבוע אותה מבפנים?
פתרון: לכאורה התשובה היא לא, כי שטח הפנים של החצוצרה הוא [math]\displaystyle{ \pi\int\limits_1^\infty\frac2x\sqrt{1+\left(-\frac1{x^2}\right)^2}\mathrm dx\gt \pi\int\limits_1^\infty\frac2x\mathrm dx=\infty }[/math], כלומר אין מספיק צבע. אך מכיוון שכמות הצבע נמדדת ביחידות נפח ולא שטח, ומכיוון שהנפח בתוך החצוצרה הוא [math]\displaystyle{ \pi\int\limits_1^\infty\frac{\mathrm dx}{x^2}=\pi }[/math], יספיקו לנו [math]\displaystyle{ \pi }[/math] יחידות מעוקבות של צבע ואפילו ישאר לנו עודף.

שאלה: האם התכנסות האינטגרל [math]\displaystyle{ \int\limits_1^\infty f }[/math] גוררת ש-[math]\displaystyle{ \lim_{x\to\infty} f(x)=0 }[/math] (בדומה לטורים)?

תשובה: לא. נגדיר פונקציה f שהגרף שלה הוא

אזי

[math]\displaystyle{ \int\limits_0^\infty f= }[/math] השטח שמתחת לגרף [math]\displaystyle{ =\lim_{n\to\infty}\frac12\left(1+\frac12+\frac14+\frac18+\dots+\frac1{2^n}\right)=\frac22=1 }[/math]

כלומר האינטגרל מתכנס, אבל [math]\displaystyle{ \lim_{x\to\infty} f(x) }[/math] לא קיים.

@@ שורה 1: / שורה 1: @@
 =מבוא לאינטגרציה נומרית {{הערה|(המשך)}}=
 בהרצאה הקודמת הצגנו את כלל סימפסון לקירוב האינטגרל המסויים והראנו שהטעות בחישוב בקטע <math>[a,b]</math> חסומה ע"י <math>\max_{x\in[a,b]}\left|f^{(4)}(x)\right|\frac{h^4(b-a)}{45}</math> כאשר h המרחק בין שתי נקודות סמוכות בחלוקה שבחרנו. ניתן גישה אחרת למציאת הטעות, שהיא יותר קצרה ונותנת ערך יותר קטן לחסם של הטעות, אבל היא פחות אינטואיטיבית:
+הראנו שמספיק לחשב בקירוב <math>\int\limits_{-h}^h f\approx\frac h3\Big(f(-h)+4f(0)+f(h)\Big)</math> כאשר f גזירה 4 פעמים בסביבת 0. נגדיר פונקציה חדשה <math>G(h):=\int\limits_{-h}^h f-\frac h3\Big(f(-h)+4f(0)+f(h)\Big)</math>. G מוגדרת ורציפה בסביבה של 0 וגם (לפי הצבה) <math>G(0)=0</math>. עבור F קדומה ל-f מתקיים (לפי המשפט היסודי){{left|<math>\begin{align}\frac\mathrm d{\mathrm dh}G(h)&=\frac\mathrm d{\mathrm dh}\left(F(h)-F(-h)-\frac h3\Big(f(-h)+4f(0)+f(h)\Big)\right)\\&=f(h)+f(-h)-\frac13\Big(f(-h)+4f(0)+f(h)\Big)-\frac h3\Big(-f'(-h)+f'(h)\Big)\end{align}</math>}}
-ע"י נירמול מספיק לחשב בקירוב <math>\int\limits_{-h}^h f\approx\frac h3(f(-h)+4f(0)+f(h))</math> כאשר f גזירה 4 פעמים בסביבת 0. נגדיר פונקציה חדשה <math>G(h):=\int\limits_{-h}^h f-\frac h3(f(-h)+4f(0)+f(h))</math>. G מוגדרת ורציפה בסביבה של 0 וגם (לפי הצבה) <math>G(0)=0</math>. עבור F קדומה ל-f מתקיים (לפי המשפט היסודי){{left|<math>\begin{align}\frac\mathrm d{\mathrm dh}G(h)&=\frac\mathrm d{\mathrm dh}\left(F(h)-F(-h)-\frac h3(f(-h)+4f(0)+f(h))\right)\\&=f(h)+f(-h)-\frac13(f(-h)+4f(0)+f(h))-\frac h3(-f'(-h)+f'(h))\end{align}</math>}}
+לכן <math>\lim_{h\to0}G'(h)=f(0)+f(0)-\frac13\Big(f(0)+4f(0)+f(0)\Big)-0=2f(0)-\frac63f(0)=0</math>. ע"פ הלמה השנייה בהרצאה הקודמת <math>G'(0)</math> קיים ושווה ל-0. נגזור שוב את G ונקבל <math>\lim_{h\to0}G''(h)=0=G''(0)</math>. נמשיך לגזור פעמיים נוספות ונקבל <math>G'''(0)=G^{(4)}(0)=0</math> וגם <math>G^{(4)}(h)=-\frac13\Big(-f'''(-h)+f'''(h)\Big)-\frac h3\Big(f^{(4)}(-h)+f^{(4)}(h)\Big)</math>. עתה:
-לכן <math>\lim_{h\to0}G'(h)=f(0)+f(0)-\frac13(f(0)+4f(0)+f(0))-0=2f(0)-\frac63f(0)=0</math>. ע"פ הלמה השנייה בהרצאה הקודמת <math>G'(0)</math> קיים ושווה ל-0. נגזור שוב את G ונקבל <math>\frac{\mathrm d^2}{\mathrm dh^2}G(h)=\frac13(f'(h)-f'(-h))-\frac h3(f''(-h)+f''(h))</math>. מכאן ש-<math>\lim_{h\to0}G''(h)=\frac13(f'(0)-f'(0))-0=0=G''(0)</math>. נמשיך לגזור פעמיים נוספות ונקבל <math>G'''(0)=G^{(4)}(0)=0</math> וגם <math>G^{(4)}(h)=-\frac13(-f'''(-h)+f'''(h))-\frac h3(f^{(4)}(-h)+f^{(4)}(h))</math>. עתה:
 {|
 {{=|l=\frac{G(h)}{h^5}
@@ שורה 23: / שורה 22: @@
 }}
 |}
-כעת נגדיר <math>M:=\max_{x\in[a,b]}\left|f^{(4)}(x)\right|</math>. לפי משפט לגראנז' קיים <math>c\in(-h,h)</math> כך ש-<math>\frac{f^{(3)}(h)-f^{(3)}(-h)}{2h}=f^{(4)}(c)</math> ולכן <math>\left|f^{(3)}(h)-f^{(3)}(-h)\right|\le2hM</math>. מכל זה נובע {{left|<math>\begin{align}\left|G^{(4)}(h_4)\right|&\le\left|-\frac13\left(f^{(3)}(-h_4)+f^{(3)}(h_4)\right)\right|+\left|\frac{h_4}3\left(f^{(4)}(-h_4)+f^{(4)}(h_4)\right)\right|\\&\le\frac{2h_4}3M+\frac{h_4}32M\\&=\frac43Mh_4\end{align}</math>}}
+כעת נגדיר <math>M:=\max_{x\in[a,b]}\left|f^{(4)}(x)\right|</math>. לפי משפט לגראנז' קיים <math>c\in(-h,h)</math> כך ש-<math>\frac{f^{(3)}(h)-f^{(3)}(-h)}{2h}=f^{(4)}(c)</math> ולכן <math>\left|f^{(3)}(h)-f^{(3)}(-h)\right|\le2hM</math>. מכל זה נובע {{left|<math>\begin{align}\left|G^{(4)}(h_4)\right|&\le\left|-\frac13\Big(f^{(3)}(-h_4)+f^{(3)}(h_4)\Big)\right|+\left|\frac{h_4}3\Big(f^{(4)}(-h_4)+f^{(4)}(h_4)\Big)\right|\\&\le\frac{2h_4}3M+\frac{h_4}32M\\&=\frac43Mh_4\end{align}</math>}}
 עתה <math>\left|\frac{G(h)}{h^5}\right|=\left|\frac{G^{(4)}(h_4)}{120h_4}\right|\le\frac1{120h_4}\frac43Mh_4=\frac M{90}</math> וקיבלנו ש-<math>|G(h)|\le\frac{Mh^5}{90}</math>, כלומר הטעות בכל קטע מהסוג <math>[x_{k-1},x_{k+1}]</math> חסומה ע"י <math>\frac{Mh^5}{90}</math>. ב-<math>[a,b]</math> יש <math>\frac n2=\frac{(b-a)}{2h}</math> ולפיכך הטעות חסומה ע"י <math>\frac{b-a}{2h}\cdot\frac{Mh^5}{90}=\frac{Mh^4}{180}(b-a)</math>. {{משל}}
 ===דוגמה===
@@ שורה 30: / שורה 29: @@
 * הקירוב לפי סכום רימן הוא <math>\sum_{k=0}^4f(x_k)h=\frac14\left(1+\frac45+\frac23+\frac47+\frac12\right)\approx\underline{0.6}34523809</math>.
 * כעת נעשה קירוב בשיטת הטרפזים: {{left|<math>\frac{f(x_0)+f(x_4)}2h+h\sum_{k=1}^3f(x_k)=\frac18\left(1+\frac12\right)+\frac14\left(\frac45+\frac23+\frac47\right)\approx\underline{0.69}7023792</math>}}
-* ולפי סימפסון: {{left|<math>\begin{array}{l}\displaystyle\frac h3\left(f(x_0)+4\sum_{k=1}^{2}f(x_{2k-1})+2\sum_{k=1}^{1}f(x_{2k})+f(x_4)\right)\\=\frac1{12}\left(1+4\frac45+2\frac23+4\frac47+\frac12\right)\\\approx\underline{0.693}253968\end{array}</math>}} נחשב את סדר הגודל של הטעות בקירוב סימפסון: {{left|<math>f'(x)=-x^{-2}\implies f''(x)=2x^{-3}\implies f^{(3)}(x)=-6x^{-4}\implies f^{(4)}(x)=24x^{-5}</math>}} ולכן <math>M=\max_{x\in[1,2]}\left|24x^{-5}\right|=24</math> והטעות R בקירוב מקיימת <math>|R|\le\frac{Mh^4}{180}(2-1)=\frac1{1920}<5.21\cdot10^{-4}</math>
+* ולפי סימפסון: {{left|<math>\begin{array}{l}\displaystyle\frac h3\left(f(x_0)+4\sum_{k=1}^{2}f(x_{2k-1})+2\sum_{k=1}^{1}f(x_{2k})+f(x_4)\right)\\=\displaystyle\frac1{12}\left(1+4\tfrac45+2\tfrac23+4\tfrac47+\frac12\right)\\\approx\underline{0.693}253968\end{array}</math>}} נחשב את סדר הגודל של הטעות בקירוב סימפסון: {{left|<math>f'(x)=-x^{-2}\implies f''(x)=2x^{-3}\implies f^{(3)}(x)=-6x^{-4}\implies f^{(4)}(x)=24x^{-5}</math>}} ולכן <math>M=\max_{x\in[1,2]}\left|24x^{-5}\right|=24</math> והטעות R בקירוב מקיימת <math>|R|\le\frac{Mh^4}{180}(2-1)=\frac1{1920}<5.21\cdot10^{-4}</math>
 =אינטגרל לא אמיתי, סוג I=
-עד עתה הגדרנו אינטגרלים מסויימים רק עבור פונקציות חסומות בקטעים סופיים. אם הפונקציה לא חסומה ו/או הקטע לא חסום עדיין ניתן להגדיר "אינטגרל לא אמיתי" (improper integral).
+עד עתה הגדרנו אינטגרלים מסויימים רק עבור פונקציות חסומות בקטעים סופיים. אם הפונקציה לא חסומה ו/או הקטע לא חסום עדיין ניתן להגדיר "אינטגרל לא אמיתי" (improper integral). אינטגרלים של קטעים אינסופיים מהסוג <math>\int\limits_{-\infty}^b f,\ \int\limits_a^\infty f,\ \int\limits_{-\infty}^\infty f</math> הם אינטגרלים לא אמיתיים מסוג 1.
-אינטגרלים של קטעים אינסופיים מהסוג <math>\int\limits_{-\infty}^b f,\ \int\limits_a^\infty f,\ \int\limits_{-\infty}^\infty f</math>.
 '''הגדרה''': תהי f פונקציה מוגדרת בקטע מהסוג <math>[a,\infty)</math>. נאמר ש-f אינטגרבילית מקומית (locally integrable) בקטע זה אם לכל <math>b>a</math> f אינטגרבילית בקטע <math>[a,b]</math>.
@@ שורה 41: / שורה 38: @@
 למשל, אם f רציפה למקוטעין אז היא אינטגרבילית מקומית.
-'''הגדרה:''' תהי f מוגדרת ואינטגרבילית מקומית ב-<math>[a,\infty)</math> נגדיר <math>\int\limits_a^\infty f:=\lim_{R\to\infty}\int\limits_a^R f</math>. אם הגבול קיים נאמר שהאינטגרל מתכנס, אחרת הוא מתבדר.
+'''הגדרה:''' תהי f מוגדרת ואינטגרבילית מקומית ב-<math>[a,\infty)</math>. נגדיר <math>\int\limits_a^\infty f:=\lim_{R\to\infty}\int\limits_a^R f</math>. אם הגבול קיים נאמר שהאינטגרל מתכנס, אחרת הוא מתבדר.
 אינטגביליות מקומית מוגדרת באופן דומה עבור קטע מהצורה <math>(-\infty,b]</math> ואם f אינטגרבילית מקומית שם נגדיר <math>\int\limits_{-\infty}^b f:=\lim_{R\to-\infty}\int\limits_R^b f</math>.
@@ שורה 50: / שורה 47: @@
 # <math>\int\limits_1^\infty\frac{\mathrm dx}{x^2}</math>. נחשב: {{left|<math>\begin{align}\int&=\lim_{R\to\infty}\int\limits_1^R\frac{\mathrm dx}{x^2}\\&=\lim_{R\to\infty}\left[-\frac1x\right]_{x=1}^R\\&=\lim_{R\to\infty}\left(-\frac1R+1\right)\\&=1\end{align}</math>}} ניתן גם לכתוב בקיצור: <math>\int\limits_1^\infty\frac{\mathrm dx}{x^2}=\left[-\frac1x\right]_{x=1}^\infty=0-(-1)=1</math>.
 # <math>\int\limits_1^\infty\frac{\mathrm dx}x=[\ln|x|]_{x=1}^\infty=\ln(\infty)-0=\infty</math>, כלומר האינטגרל מתבדר (אך מתכנס במובן הרחב).
-# שאלה מארה"ב מלפני הרבה שנים: חצוצרה אינסופית תתקבל מסיבוב הגרף <math>y=\frac1x</math> סביב ציר ה-x ב-<math>[1,\infty)</math>. איך צובעים אותו מבפנים?<br/>'''פתרון''': לכאורה זה בלתי אפשרי, כי שטח הפנים של החצוצרה הוא <math>\pi\int\limits_1^\infty\frac2x\sqrt{1+\left(-\frac1{x^2}\right)^2}\mathrm dx>\pi\int\limits_1^\infty\frac2x\mathrm dx=\infty</math>, כלומר אין מספיק צבע בעולם. אך מכיוון שכמות הצבע נמדדת ביחידות נפח ולא שטח, ומכיוון שהנפח בתוך החצוצרה הוא <math>\pi\int\limits_1^\infty\frac{\mathrm dx}{x^2}=\pi</math>, יספיקו לנו <math>\pi</math> יחידות מעוקבות של צבע ואפילו ישאר לנו עודף.
+# שאלה מארה"ב מלפני הרבה שנים: חצוצרה אינסופית תתקבל מסיבוב הגרף <math>y=\frac1x</math> סביב ציר ה-x ב-<math>[1,\infty)</math>. האם יש מספיק צבע בעולם כדי לצבוע אותה מבפנים?<br/>'''פתרון''': לכאורה התשובה היא לא, כי שטח הפנים של החצוצרה הוא <math>\pi\int\limits_1^\infty\frac2x\sqrt{1+\left(-\frac1{x^2}\right)^2}\mathrm dx>\pi\int\limits_1^\infty\frac2x\mathrm dx=\infty</math>, כלומר אין מספיק צבע. אך מכיוון שכמות הצבע נמדדת ביחידות נפח ולא שטח, ומכיוון שהנפח בתוך החצוצרה הוא <math>\pi\int\limits_1^\infty\frac{\mathrm dx}{x^2}=\pi</math>, יספיקו לנו <math>\pi</math> יחידות מעוקבות של צבע ואפילו ישאר לנו עודף.
 ----