שינויים

 <math>\Phi = BS = Bd2{{B \pi d^2} \over 4</4math>כאשר <math>d </math> - קוטר הסליל המשני. הכא"מ המושרה בסליל המשני לפי חוק פרדי הוא:2 = N2d/dt = N20nIo(d2/4)costכאשר N2 הוא מספר הליפופים בסליל המשני. את הכא"מ המושרה נמדוד באמצעות מולטימטר או באמצעות סקופ. יש לשים לב לתופעה מעניינת נוספת: שדה מגנטי של סולנואיד קטן יותר ליד הקצוות שלו.

הכא"מ המושרה בסליל המשני לפי חוק פרדי הוא:<math>\epsilon_2 = -N_2 {{d\Phi} \over {dt}} </math>כאשר <math>N_2</math> הוא מספר הליפופים בסליל המשני. את הכא"מ המושרה נמדוד באמצעות מולטימטר או באמצעות סקופ. כדאי לשים לב לכך שהשדה מגנטי של סולנואיד קטן יותר ליד הקצוות שלו. הערה: מכשירים, המודדים זרם או מתח חילופין, מראים את הערכים האפקטיביים Ieff <math>I_{eff}</math> ו- eff<math>\epsilo_{eff}</math>, והם קטנים עבור זרם סינוס פי 2 <math>\sqrt{2}</math> ביחס לאמפליטודה. על כן, N20nIeffd2/4 eff =.  בניסוי זה נמדוד את התלות של הכא"מ המושרה בסליל המשני eff בעוצמת הזרם דרך הסולנואיד Ieff. תיאור גרפי של eff כנגד Ieff יהיה קו ישר בעל שיפוע N20nd2/4, מתוך השיפוע תוכלו לחשב את 0.