נחקור מיתר המתנודד ונקבל את משוואת הגלים עבורו בחד מימד.
[[קובץ:מטוטלתסכמה גלים.png|300px500px|מרכזשמאל|מסגרת|איור 1 - מערכת הניסויסכמת כוחות על מיתר מתנודד]] נתון מיתר גמיש וגל עובר בו. נניח כי אמפליטודת הגל קטנה, הצפיפות <math>\rho</math>, אורך המיתר <math>L</math> והמתיחות <math>T</math> (בשווי משקל). כעת נעוות את המיתר וניצור בו הפרעה, ראו איור 1. העיוות יהיה קטן כדי לא לשנות את המתיחות. נבחר קטע על המיתר ונתייחס רק אליו. קבענו כתנאי קודם שהמתיחות בשני הקצוות שווה והיא T. מתיחויות אלו אינן פועלות בכיוונים מנוגדים אלא בסטייה קטנה (<math>\alpha\ \ne\alpha^\prime</math>), ולכן נוכל לכתוב משוואה לסכום הכוחות על הקטע שלנו: <math>\Sigma F_y=T(sin \alpha^\prime -sin \alpha)</math> כיוון שמדובר בזוויות קטנות נכתוב את המשוואה: <math>\Sigma F_y=T(tan \alpha^\prime -tan \alpha)</math>. זהו הפרש של tan, לכן נכתוב את המשוואה: <math>\Sigma F_y=T\ \frac{\partial tan \alpha}{\partial x} dx=T\ \frac{\partial^2 y}{\partial x^2} dx</math>
נתון מיתר גמיש וגל עובר בו. נניח כי אמפליטודת הגל קטנה, הצפיפות <math>\rho</math>, אורך המיתר <math>L</math> והמתיחות <math>T</math> (בשווי משקל). כעת נעוות את המיתר וניצור בו הפרעה, ראו איור 1. העיוות יהיה קטן כדי לא לשנות את המתיחות. נבחר קטע על המיתר ונתייחס רק אליו. קבענו כתנאי קודם שהמתיחות בשני הקצוות שווה והיא T. מתיחויות אלו אינן פועלות בכיוונים מנוגדים אלא בסטייה קטנה (<math>\alpha\ \ne\alpha^\prime</math>) ולכן נוכל לכתוב משוואה לסכום הכוחות על הקטע שלנו: .