האינטגרל המסויים (המשך)

דוגמאות

[math]\displaystyle{ \int\limits_0^2 x^2e^{x^3}\mathrm dx }[/math].
- שיטה א - נתעלם מהגבולות עד למציאת הפונקציה הקדומה: נציב [math]\displaystyle{ t=x^3\implies\frac{\mathrm dt}3=\mathrm dx }[/math]. לכן [math]\displaystyle{ \int=\int\frac{e^t}3\mathrm dt=\left[\frac{e^t}3\right]_{x=0}^2=\left[\frac{e^{x^3}}3\right]_{x=0}^2=\frac{e^8-1}3 }[/math]. [math]\displaystyle{ \blacksquare }[/math]
- דרך ב - נחליף את הגבולות במהלך החישוב: [math]\displaystyle{ t=x^3\implies t|_{x=0}=0,\ t|_{x=2}=8 }[/math] ולכן [math]\displaystyle{ \int=\int\limits_0^8\frac{e^t}3\mathrm dt=\left[\frac{e^t}3\right]_{t=0}^8=\frac{e^8-1}3 }[/math]. [math]\displaystyle{ \blacksquare }[/math]
נחשב שטח עיגול בעל רדיוס r. [math]\displaystyle{ x^2+y^2=r^2\implies y=\sqrt{r^2-x^2} }[/math]. לכן השטח הוא [math]\displaystyle{ S=2\int\limits_{-r}^r\sqrt{r^2-x^2}\ \mathrm dx }[/math]. נציב [math]\displaystyle{ x=r\sin(\theta) }[/math] ואז
[math]\displaystyle{ \begin{align}S&=2\int\limits_{-\frac\pi2}^{\frac\pi2}\sqrt{r^2-r^2\sin^2(\theta)}\ r\cos(\theta)\mathrm d\theta\\&=2\int\limits_{-\frac\pi2}^{\frac\pi2}r^2\cos^2(\theta)\mathrm d\theta\\&=2r^2\int\limits_{-\frac\pi2}^{\frac\pi2}\frac{\cos(2\theta)+1}2\mathrm d\theta\\&=2r^2\left[\frac{\frac12\sin(2\theta)+\theta}2\right]_{\theta=-\frac\pi2}^{\frac\pi2}\\&=2r^2\left(\frac14\cdot0+\frac\pi4-\frac14\cdot0+\frac\pi4\right)\\&=\pi r^2\end{align} }[/math]
[math]\displaystyle{ \blacksquare }[/math] הערה: כאשר החלפנו את גבולות האינטגרציה בהצגה [math]\displaystyle{ x=r\sin(\theta) }[/math] היינו צריכים לבחור [math]\displaystyle{ \theta }[/math] כך ש-[math]\displaystyle{ x=r }[/math], אבל עבור מעגל שרדיוסו r מתחלק ב-4 עם שארית 1 היינו יכולים לבחור גם [math]\displaystyle{ \theta=\frac{r\pi}2 }[/math] כי אז [math]\displaystyle{ x=r\sin(\theta)=r\sin\left(\frac{r\pi}2\right)=r }[/math], ועבור [math]\displaystyle{ x=-r }[/math] יכולנו לבחור [math]\displaystyle{ -\frac{r\pi}2 }[/math]. אם כן היינו מוצאים
[math]\displaystyle{ \begin{align}S&=\int\limits_{-\frac{r\pi}2}^\frac{r\pi}2 \sqrt{r^2-r^2\sin^2(\theta)}\ r\cos(\theta)\mathrm d\theta\\&=2\int\limits_{-\frac{r\pi}2}^\frac{r\pi}2r^2\cos^2(\theta)\mathrm d\theta\\&=2r^2\int\limits_{-\frac{r\pi}2}^\frac{r\pi}2\frac{1+\cos(2\theta)}2\mathrm d\theta\\&=r\pi r^2\end{align} }[/math]
הטעות נובעת מכך שקבענו ש-[math]\displaystyle{ \sqrt{r^2-r^2\sin^2(\theta)}=\sqrt{r^2\cos^2(\theta)}=r\cos(\theta) }[/math], מה שנכון רק כאשר [math]\displaystyle{ \cos(\theta)\ge0 }[/math]. הטווח של האינטגרציה היה [math]\displaystyle{ \left[-\frac{r\pi}2,\frac{r\pi}2\right] }[/math], שכולל תחומים בהם [math]\displaystyle{ \cos(\theta)\lt 0 }[/math]. בתחומים אלה צריך לבחור [math]\displaystyle{ \sqrt{r^2\cos^2(\theta)}=-r\cos(\theta) }[/math] ולחלק את הקטע [math]\displaystyle{ \left[-\frac{r\pi}2,\frac{r\pi}2\right] }[/math] לתחומים שונים לפי הסימן של [math]\displaystyle{ \cos(\theta) }[/math].

יישומים של אינטגרציה

שטח
אם בקטע [math]\displaystyle{ [a,b] }[/math] מתקיים [math]\displaystyle{ f(x)\le g(x) }[/math] כבר ראינו שהשטח בין הגרפים הוא [math]\displaystyle{ \int\limits_a^b(g(x)-f(x))\mathrm dx }[/math].
נפח של גוף סיבוב

נסובב את השטח מתחת לגרף [math]\displaystyle{ y=f(x) }[/math] בין a ל-b סביב ציר ה-x ונחשב את הנפח הנוצר. עבור [math]\displaystyle{ f(x)=c }[/math] קבוע הסיבוב יוצר גליל שנפחו ידוע לנו: [math]\displaystyle{ \pi c^2(b-a) }[/math]. כעת נניח ש-[math]\displaystyle{ f(x)\ge0 }[/math] רציפה ב-[math]\displaystyle{ [a,b] }[/math] ונחשב את הנפח הנוצר ע"י סיבוב הגרף. נקח חלוקה כלשהי P של [math]\displaystyle{ [a,b] }[/math], [math]\displaystyle{ a=x_0\lt x_1\lt x_2\lt \dots\lt x_n=b }[/math]. תחילה נעיין בנפח הנוצר כאשר אותו חלק מהגרף שמעל [math]\displaystyle{ [x_{k-1},x_k] }[/math] מסתובב סביב ציר ה-x. עפ"י המשפט השני של וירשטרס יש ל-f מקסימום [math]\displaystyle{ M_k }[/math] ומינימום [math]\displaystyle{ m_k }[/math] בקטע זה. נסמן ב-[math]\displaystyle{ V_k }[/math] הנפח שנוצר ע"י חלק זה של הגרף של f. אז מתקיים [math]\displaystyle{ \pi m_k^2(x_k-x_{x-1})\le V_k\le\pi M_k^2(x_k-x_{x-1}) }[/math]. יוצא שהנפח בסה"כ הוא [math]\displaystyle{ V=\sum_{k=1}^n V_k }[/math] ומתקיים [math]\displaystyle{ \sum_{k=1}^n\pi m_k^2\Delta x_k\le V\le\sum_{k=1}^n\pi M_k^2\Delta x_k }[/math]. נשים לב שהסכום בצד ימין הוא בדיוק [math]\displaystyle{ \overline S(\pi f^2,P) }[/math] ובצד שמאל [math]\displaystyle{ \underline S(\pi f^2,P) }[/math] עבור החלוקה P. נשאיף [math]\displaystyle{ \lambda(P)\to0 }[/math] וכיוון ש-f רציפה גם [math]\displaystyle{ \pi f^2 }[/math] רציפה ולכן שני הסכומים הנ"ל שואפים לאותו הגבול: [math]\displaystyle{ V=\int\limits_a^b \pi f^2 }[/math].

דוגמאות
1. נחשב נפח של כדור בעל רדיוס r:
  [math]\displaystyle{ \begin{align}V&=\pi\int\limits_{-r}^r f^2\\&=\pi\int\limits_{-r}^r \left(r^2-x^2\right)\mathrm dx\\&=\pi\left[r^2x-\frac{x^3}3\right]_{x=-r}^r\\&=2\pi\left(r^3-\frac{r^3}3\right)\\&=\frac43\pi r^3\end{align} }[/math]
  [math]\displaystyle{ \blacksquare }[/math]
2. נחשב נפח של חרוט בעל גובה h ורדיוס בסיס r. בסרטוט משמאל יש גרף סיבוב המתקבל מסיבוב משולש סביב ציר ה-x. הפונקציה היא [math]\displaystyle{ y=\frac rhx+0 }[/math] ולפיכך הנפח הוא
  [math]\displaystyle{ \begin{align}V&=\pi\int\limits_0^h\left(\frac rhx\right)^2\mathrm dx\\&=\pi\left(\frac rh\right)^2\int\limits_0^h x^2\mathrm dx\\&=\pi\left(\frac rh\right)^2\left[\frac{x^3}3\right]_{x=0}^h\\&=\frac{\pi r^2h}3\end{align} }[/math]
  כלומר נפח החרוט הוא שליש מנפח הגליל בעל אותו גובה ורדיוס בסיסים. [math]\displaystyle{ \blacksquare }[/math]
ממוצע
תהא f מוגדרת ורציפה ב-[math]\displaystyle{ [a,b] }[/math] ונחשב את הממוצע של f בקטע זה באופן הבא: לכל [math]\displaystyle{ n\in\mathbb N }[/math] נגדיר חלוקה [math]\displaystyle{ P_n }[/math] של הקטע לקטעים שווים [math]\displaystyle{ a=x_0\lt x_1\lt x_2\lt \dots\lt x_n=b }[/math]. כאשר [math]\displaystyle{ \forall k:\ x_k-x_{k-1}=\frac{b-a}n }[/math]. הממוצע של f בנקודות החלוקה הוא [math]\displaystyle{ \frac1n\sum_{k=1}^n f(x_k) }[/math]. לפי בחירת [math]\displaystyle{ P_n }[/math], לכל k מתקיים [math]\displaystyle{ x_k-x_{k-1}=\frac{b-a}n\implies\frac1n=\frac{x_k-x_{k-1}}{b-a} }[/math] ונובע: [math]\displaystyle{ \sum_{k=1}^n\frac1n f(x_k)=\sum_{k=1}^nf(x_k)\frac{x_k-x_{k-1}}{b-a}=\frac1{b-a}\sum_{k=1}^n f(x_k)\Delta x_k }[/math] (כאשר [math]\displaystyle{ \sum_{k=1}^n f(x_k)\Delta x_k }[/math] הוא סכום רימן). נשאיף [math]\displaystyle{ n\to\infty }[/math] ומכיוון שבמקרה כזה [math]\displaystyle{ \lambda(P_n)\to0 }[/math] מצאנו שהממוצע של f שואף ל-[math]\displaystyle{ \frac1{b-a}\int\limits_a^b f }[/math]. באותה דרך ניתן לחשב ממוצע של כל פונקציה אינטגרבילית, גם אם היא לא רציפה. גישה אחרת (אינטואיטיבית): אם [math]\displaystyle{ f(x)\ge0 }[/math] רציפה אז [math]\displaystyle{ \frac1{b-a}\int\limits_a^b f }[/math] הוא השטח שמתחת לגרף חלקי אורך בסיס השטח, שזה הממוצע.
אורך הגרף

עבור פונקציה f רציפה ב-[math]\displaystyle{ [a,b] }[/math] נעשה חלוקה [math]\displaystyle{ P_n }[/math] של הקטע. החלוקה גורמת לחלוקת הגרף ע"י נקודות [math]\displaystyle{ q_0,q_1,\dots,q_n }[/math], כאשר לכל k [math]\displaystyle{ q_k=(x_k,f(x_k)) }[/math]. קירוב סביר לאורך הגרף נתון ע"י [math]\displaystyle{ L(P)=\sum_{k=1}^n d(q_{k-1},q_k) }[/math], כאשר [math]\displaystyle{ d(A,B) }[/math] הוא המרחק בין הנקודות A ו-B. מרחק זה שווה ל-[math]\displaystyle{ \sqrt{(x_{k-1}-x_k)^2+(f(x_k)-f(x_{k-1}))^2} }[/math]. לכן אורך הגרף L מקיים [math]\displaystyle{ \forall n:\ L(P_n)\le L }[/math] ואפשר להגדיר את L ע"י [math]\displaystyle{ L=\sup_n L(P_n) }[/math]. לפי זה L תמיד מוגדר [math]\displaystyle{ 0\lt L\le\infty }[/math].
דוגמה: נגדיר [math]\displaystyle{ f(x)=\begin{cases}x\sin\left(\frac1x\right)&x\ne 0\\0&x=0\end{cases} }[/math]. היא רציפה בקטע הסגור [math]\displaystyle{ [0,1] }[/math] אבל אורך הגרף הוא [math]\displaystyle{ \infty }[/math].
נניח ש-f' קיימת ורציפה ב-[math]\displaystyle{ [a,b] }[/math] ונקח חלוקה P כלשהי. כבר ראינו ש-
[math]\displaystyle{ \begin{align}L(P)&=\sum_{k=1}^n\sqrt{(x_{k-1}-x_k)^2+(f(x_k)-f(x_{k-1}))^2}\\&=\sum_{k=1}^n\sqrt{1+\left(\frac{f(x_k)-f(x_{k-1})}{x_k-x_{k-1}}\right)^2}\ (x_k-x_{k-1})\\&=\sum_{k=1}^n\sqrt{1+f'(c_k)^2}\Delta x_k\end{align} }[/math]
(ע"פ משפט לגראנז' יש [math]\displaystyle{ c_k }[/math] כאלה כך ש-[math]\displaystyle{ \forall k:\ c_k\in(x_{k-1},x_k) }[/math]) והגענו לסכום רימן עבור הפונקציה [math]\displaystyle{ \sqrt{1+f'(x)^2} }[/math]. היה נתון ש-[math]\displaystyle{ f'(x) }[/math] רציפה ולכן גם [math]\displaystyle{ \sqrt{1+f'(x)^2} }[/math] רציפה, וסכומי רימן אלה שואפים לאינטגרל [math]\displaystyle{ \int\limits_a^b\sqrt{1+f'(x)^2}\ \mathrm dx }[/math]. השערה מאוד סבירה היא שזהו אורך הגרף [math]\displaystyle{ L=\sup_n L(P_n) }[/math]. נוכיח זאת: נגדיר [math]\displaystyle{ I=\int\limits_a^b\sqrt{1+f'(x)^2}\mathrm dx }[/math] וכן [math]\displaystyle{ L=\sup_n L(P_n) }[/math] ונניח [math]\displaystyle{ L\lt \infty }[/math]. יהי [math]\displaystyle{ \varepsilon\gt 0 }[/math] נתון. לפי הגדרת הסופרימום קיימת חלוקה מסויימת Q של [math]\displaystyle{ [a,b] }[/math] כך ש-[math]\displaystyle{ 0\lt L-L(Q)\lt \frac\varepsilon2 }[/math]. אם Q' עידון של Q אז [math]\displaystyle{ L(Q)\le L(Q')\le L }[/math] ולכן [math]\displaystyle{ 0\le L-L(Q')\lt \frac\varepsilon2 }[/math]. כעת נתון ש-[math]\displaystyle{ f' }[/math] רציפה ולכן [math]\displaystyle{ \sqrt{1+f'(x)^2} }[/math] אינטגרבילית ב-[math]\displaystyle{ [a,b] }[/math]. לפיכך קיימת [math]\displaystyle{ \delta\gt 0 }[/math] כך שאם P חלוקה כלשהי של [math]\displaystyle{ [a,b] }[/math] כך ש-[math]\displaystyle{ \lambda(P)\lt \delta }[/math] ואם S סכום רימן כלשהו הבנוי על P אז [math]\displaystyle{ |I-S|\lt \frac\varepsilon2 }[/math]. לבסוף נבחר P להיות עידון כלשהו של Q כך ש-[math]\displaystyle{ \lambda(P)\lt \delta }[/math]. כבר למדנו ש-[math]\displaystyle{ L(P) }[/math] הוא סכום רימן S עבור האינטגרל I שבנוי על P. מכל זה נסיק [math]\displaystyle{ |I-L|=|I-S+L(P)-L|\le|I-S|+|L(P)-L|\lt \varepsilon }[/math] ז"א I ו-L הם שני מספרים קבועים שהפרשם קטן מ-[math]\displaystyle{ \varepsilon }[/math] ומכאן נובע שהם שווים. [math]\displaystyle{ \blacksquare }[/math]

האינטגרל המסויים (המשך)

דוגמאות

יישומים של אינטגרציה

שטח

נפח של גוף סיבוב

דוגמאות

ממוצע

אורך הגרף